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英文名詞 詳細  目錄
Poincare cross section


 英文名詞  中文名詞   分類號
Poincare cross secti 彭卡瑞剖面 M
Point discharge 尖端放電 M0000
與周圍氣體不同電位之尖銳傳導體所發出之寧靜無光之氣體放電。 在大氣中樹或其有尖端及突出部份之地標在擾動天氣中為「尖端放電流」(Pointdischarge current)之源。在一突出目標物之尖銳接地傳導體附近,局部電場強度可以超過遠離高
聳傳導體之同高度數倍。當此局部電場到達一數值使自由電子 (其本身受電場作用 )在平均自由路徑中加速至足夠速度可以游離中性空氣分子時,尖端放電即告開始。不同之結構可產生不同電場情況之尖端放電,蓋以建築形態極為重要。
Point discharge curr 尖端放電電流
由「尖端放電」 (Point discharge) 而伴生之電流。 地球與大氣體系之電流收支中,尖端放電流為「補償電流」(Supply current)中相當重要的一部份。據蕭藍德 (B. F. J. Schonland) 所估計,乾燥之西南非洲樹端放電所生電流
推知此過程較在標準雷雨時「閃電放電」(Lightning discharges) 傳送至地球之總負電荷, 約大廿倍。雖然雷雨霎在乾燥區域內底特別高,正與前述蕭藍德所研究者相同,有利於尖端放電傳迭勝過閃電放電者,但即使在英國亦為尖端放電較閃電放電作用明顯,沃麥爾(Wor
mell) 發現在劍橋 (Cambridge) 地區,尖端放電傳送與閃電放電傳送之比約為五對一。 ☆參閱: Chalmeri, J. A., Atmospheric Electricity, 2nd ed., 1957, pp. 156-175﹒
Point rainfall 點雨量 M0000
在一段時間 (或為一風暴) 內測得雨量器內之雨量,或為某處應測得雨量之估計。 點雨量值構成總雨量型之示例,在習慣上即用以代表鄰近之雨量,猶如在「集扇多邊形法」(Thiessen polygon method) 中所使用者。
Point source 點源
1.對「輻射」(Radiation) 而言,為空間發射輻射之點。 2.在大氣擾動及擴散實驗研究中,指某種粒狀物質之發源點。其中又分為連續點源與瞬間點源。「線源」 (Line source) 及「面源」(Plane source) 亦頗常見,觀念上與之相
類者。 3.在流體力學中,係指一質量來源,亦即在場中「連續性方程」(Equation of continuity) 不適用之單點。
Point target 點標
在雷達學中,指由較簡單之單一表面因反射作用而傳回之目標信號。例如: 船舶、飛機、砲彈、飛彈、建築物等均係此類目標。 ☆參閱: 「容積目標」(Volume target) 。
Poiseuille flow 泊蘇葉流
(亦稱哈金泊蘇葉流; Hagen-poiseuille flow) 一流體之穩定「片流」(Laminar flow), 係按下列關係通過狹窄水平圓筒者: u=(1/4μ)*( δp/δx)*(a**2-r**2),
式中 u 為距圓筒軸 r 距離且沿圓筒軸流動之流體速度,μ為流體之動力黏度,a 為圓筒半徑,δp/δx 為沿圓筒軸線之壓力梯度,通過圓筒之速度剖面視之若拋物線狀。此種
關係提供方便之實驗方法,以決定流體之黏滯性。 ☆比較: 「 柯埃特流」(Couette flow)。
Poiseuille-Hagen law 泊蘇葉哈金定律
Poisson constant 包桑常數
即「氣體常數」(Gas constant) R對等壓「比熱」 (Spcific heat) Cp 之比值K 。對乾空氣而言: K=0.286 。 對濕空氣而言,上值需乘以 (1-0.29 q) 其中 q 為比濕。氣象學中
之包桑常數係源自表示絕熱過程之包桑方程 T/T 。=(P/P 。)**K ,
式中 T 為溫度,P 為氣壓,(T。P 。) 為起始狀態。
Poisson dishtributio 包桑分配
係一種單參數「頻率分配」(Frequency distribution)。此種分配表出在 x 間隔 (或時間) 內發生 n 點 (或事件) 之機率,此等點係各別獨立者,在次間隔內出現數目之多寡, 對其他非重疊次間隔內所發生之數目並無影響。此種分配之形式為:
P (n, x) = (e**-kx)*((kx)**n)/n!。其「平均」 (Mean) 和「二次動差」 (Variance) 均為 kx, k 為事件發生之平均密度( 或率) 。
為 kx 大時,包桑分配即趨於「常態分配」(Normal distribution) 。 當事件發生數 n變大而成功機率 p 變小成 np -> kx 時,則二項分配趨近於包桑分配。 包桑分配出現於放射性與光電子發射,熱源噪音、勤務需求、及電話線路
Poisson equation 包桑方程
1.為一偏微分方程 (▽**2)φ = F 式中 ▽**2 為拉普拉拉斯算子,φ為無向量位置函數,F 為一獨立空間變數之已知函數。在 F=O 之特殊情況下,包桑方程可簡化成為「拉普拉斯方程」(Laplace equation)。
☆見: 「緩和法」或「消餘法」(Relaxation method) 。 2.一「理想氣體」(Perfect gas) 在進行一種「絕熱過程」(Adiabatic process) 情況下,溫度 T 與氣壓 P 間之關係式; 可寫成
T = 常數 PK , 此處 k 為包桑常數。此方程表明一組過程線,稱為「等熵線」 (Isentropes) 或「乾絕熱線」(Dry adiabats), 與每一線均代表等值「熵」 (Entropy ) 之流體中可能出現之
狀態變化,包桑方程為一般化包桑方程,T = 常數P**(R/Cp- ξ) 之一特例,定參數 ξ 為零而獲得,該參數與比熱之因共相同。
Polar
1.「一「極坐標」(Polarcoordinates) 系統之原點。 2.對一球體表面之任何圓圈而言,指球面與通過圓圈中心法線之交點。南北兩地理極,乃為赤道或其他任何緯度圈之極。
3.電荷集中之一點。 ☆見: 「偶極 (子) 」(Dipole)。 4.磁力集中之一點。
☆見: 「磁極」(Magnetic pole) 。
Polar air 極地空氣 M0000
稟性係在高緯度,特別在副極地高壓(Subpolar highs)所發展之空氣類型。大陸性極地空氣(cp)具有地面氣溫與水汽含量均低之特性,尤以源地為然,在較低層有較大之穩定性。極地空氣較北極空氣(Arctic air)為淺。海洋性極地空氣(mp)最初之性質與大陸性極地空氣
相似,但當經過較暖水面時,因水汽含量增加而漸趨不穩定。 ☆見:「氣團分類」(Air-mass classification) 。 ☆比較:「熱帶空氣」(Tropical air)。
Polar climate 極地氣候 M0000
(北極氣候,冰雪氣候;Arctic climate, Snow climate) 一般而論,指地理上為極地區域之氣候,最常見係指過於寒冷,不足以維持樹木生長之氣候。
此為柯本在其氣候分類中之觀念,內中極地氣候為一主類,包括:苔原氣候(Tundra climate)與永凍氣候(Perpetual frost climate)(E 氣候) 。此與樹木氣候(Tree climate)之分界為最暖月平均溫度為50℉之等溫線〔柯本蘇班線Koppen-Supanline〕。 ☆見:「北
極樹木線」(Arctic free line)。 在桑四維之分類中,苔原氣候與冰霜氣候(Frost climate) 均屬極地氣候。
Polar coordinates 極坐標
1.在平面上,一種「曲線坐標系統」(Curvilinear coordinates) 。在此坐標系中一點之位置,係由原點或「極」(Pole)至該點之距離 r及θ角所決定,此θ角乃指原點至該點之連線與固定參考線 (即極軸) 間之夾角。正交「笛卡兒坐標」(Cartesian coordinates) 與
「極坐標」間之關係為: x=γcos θ, y=γsin θ, γ**2 = x**2 + y** , 其間兩坐標系統之原點相重疊,極軸與 x 軸相吻合。
2.在空間裡,與「球坐標」(Spherical coordinates) 相同。 ☆另見: 「圓柱坐標」(Cylindrical coordinates) ﹒
Polar easterlies 極地東風
位於「副極地低壓帶」(Subpolar low-pressure belt) 向極一邊之東風,深度殊淺且不明顯。在北半球平均圖中,唯有在「阿留申低壓」 (Aleutian low) 及「冰島低壓」 (lcelandic low) 始有較顯著之發展。
☆見: 「東風 (帶) 」(Easterlies)。
Polar front 極鋒 M0000
依據「極鋒說」(Polar-front theory), 極鋒係指分隔熱帶與極地源地氣團之半永久性與半連續性之鋒。此為氣團間差異顯著,且足以形成氣旋形波動之主鋒。 ☆比較:「北極鋒」(Arctic front)。
Polar outbreak 極地(寒潮)爆發 M0000
(冷空氣爆發;Cold-air outbreak) 冷氣團自其源地移出,幾瓻寒冷極地空氣向赤道猛烈衝出,亦即極鋒之向赤道迅速移行。
Polar trough 極槽 M0000
在熱帶氣象學中,指繞極西風帶內具有顯著波幅且上層空氣能到達熱帶之波槽。在地面為熱帶東風內之槽,但在中等高度具有西風之特徵。 極槽一般均自西向東移動,各層均有頗多之雲量。濃積雲與積雨雲常見於槽線內及其周
圍。 加勒比海西部早期 (六月) 及晚期 (十月) 颶風常在極槽內形成。 ☆見:「經向鋒」(Meridional front)。
Polar vortex 極地渦旋 M0000
(極地氣旋,極地低壓,繞極旋風;(Polar cyclone, Polar low, Circumpolar whirl) 中心一般位於極區對流層中部及上部之大規槽氣旋環流。明確言之,渦旋中心平均有兩個:一近巴芬島 (Baffin Island); 另一在西伯利亞之東北部。與其相偕之氣旋風系使中緯
度成為西風帶。
Polar-easterlies ind 極地東風指數 M0000
北緯55度與70度間東風強度之一種量度。以上述緯度間平均海平面氣壓差計算之, 並以地轉風自東向西分力之每秒公尺及十分之一公尺數表示之。
Polar-front theory 極鋒說 M0000
挪威學派氣象學家所創之學說,指出分隔極地與熱帶源地氣團之一極鋒可引起氣旋形之擾動,此擾動加強,並沿鋒移行,經歷一典型生命史之各階段。 此學說開闢大氣分析之一新紀元,亦為近世最實用天氣學及天氣預報之基礎。
Polarity 極性
某物體所帶電荷之符號,如電極或游子等。
Polarization 化磁
順磁介質 (例如鐵) 之分子因磁場作用而生之反應。
Polarization 偏極
若干規則情況之橫向「電射磁輻」 (Electromagnetic radiation) 狀態,例如發生於一平面內、一圓內、一橢圓內、或其他固定曲線內等。電磁輻射可因其發射源之特性而呈偏極,如若干類雷達天線; 亦可於離開射源後因某些過程而呈偏極,如太陽輻射通過地球大氣
時產生之「散射」(Scattering)) 然。見:「去極」(Depolarization.) 。 ☆參閱:Sekera, Z., in Compendium of Meteorology, 1951, pp.79-90 。
Polarization 極化
針對一「電場」(Electric field) 中之質點而言,指質點中電荷中心因受電場作用而生位移。 ☆見: 「極化度」 (Polarizability) 。
Polarization isoclin 偏極等傾線
「漫天輻射」(Diffuse sky radiation) 之「偏極」 (Polarization) 平面與垂直面之偏角值相等諸點之連線。其中最為人注意者為偏角成45度之一條,此條稱為「布士中性線」 (Busch lemniscate) 。
Polytropic atmospher 複變大氣
在「流體靜力平衡」(Hydrostatic equilibrium) 中,一種具有一非零而不變「直減率」(Lapse rate) 之大氣模式。其氣壓及溫度之垂直分佈係由下式表示: P/Po = (T/To)**(g/Rr) ,
式中P 為氣壓,T 為絕對溫度,g 為重力加速度,R 為空氣之氣體常數,r 為環境空氣之溫度直減率,下標零(o) 者,乃表示在地表面之數值。
Polytropic process 複變過程
一種熱力過程,在此過程中壓力 P 與密度 ρ之變化關係如下式: P ρ**- λ = Po ρo**-λ ,
式中λ為常數,下標零表示變數為初值。氣壓與溫度具有相似之關係: (P/Po)/(T/To)**K ,
式中 K 為「複變係數」(Coefficient of polytropy)。等壓過程時 K=O; 等容過程時K=l; 絕熱過程時 K=Cp/R, 其中 R 為氣體常數,Cp 為定壓比熱。氣象學中此公式用於個別氣塊,必須與「複變大氣」(Polytropic atmosphere) 相區別,後者敘述氣壓與溫度空
間分佈。 ☆亦見: 「 密壓變方程」(Equation of piezotropy)。
Porlezzina 波里茲那風
Position Vector 位置向量
自某一坐標系之原點至空間中某一定點之「向量」(vector), 由此可定出該點相對於該選定坐標系之位置。
Positive axis 正軸
在熱帶天氣分析中,指「東風波」 (Easterly wave) 內「流線」 (Stream line) 曲率最大之所在; 此主要係用於「赤道槽」(Equatorial trough) 上波 [即「赤道波」(Equatorial waves)] 之分析。一正軸在北半球相當於一「槽線」(Trough line), 在南半球則與
相當於「脊線」(Ridge line) ; 一「負軸」 (Negative axis) 則適得其反。
Positive rain 正電荷兩
具有淨正電荷之雨。
Potential 位勢
1.空間函數,其梯度等於力。以符號表之則 向量F=- ▽φ ,
式中向量 F 為力,▽二次微分算子,φ為位勢。如此表示之力稱之為「保守」力,由一等位面移至另一等位面所做之功,與運動所循路徑無關。 氣象學中,重力具有一位,稱之為「重力位」(Geopotential) , 如將重力加速度 g視
為常數,則重力位 φ = gZ 其中 Z 為高度坐標。 一般而言,壓力無位,柯氏力、或黏滯力亦均無位。 類此推之,亦可解釋「速度位」(Velocity potential) , 「 加速度位」(Accelerat
ion potential) , 「 吉勃斯函數」 (Gibbs function) [ 即熱力位 (thermodynamic function)]等。 ☆參閱: 「 位館」(Potential energy) , 「 電位」 (Electric potential) 。
2.指大氣「熱力變數」 (Thermodynamic variable) 經絕熱過程至標準壓力1000百帕時值。 ☆見: 「 位密( 度) 」(Potential density) , 「」(Potential temperature
Potential density 位密 (度)
氣塊循絕熱下降至 1000 百帕壓縮後之密度。位密度ρ' 易由「位溫」(Potentialtemperature) θ 表示 ρ'= P/Rθ,
式中 P 為 l000 百帕之氣壓,R 為所用單位之氣體常數。
Potential energy 位能
在重力場中一物體因其所在位置而具有之能; 在數值上位能等於由任意標準面,通常為平均海平面,將物體帶至某位置時所做之功。 在近似「流體靜力平衡」(Hydrostatic equilibrium) 之大氣中,位能與「內能」(Int
ernal energy) 成正比,上述二者之和有時混稱為位能,或總位能。在此情形下,因重力場而生之位能可稱為重力位能。 ☆見: 「動能」(Kinetic energy)。
Potential evapotrans 位蒸散 M0000
1.一般意義,指某陸地區域因葉面蒸發而應輸出之水份 (如有足夠水份), 以水之深度單位表示之。 在乾旱盆地上,可以根據所需灌溉之水量而測定之。在濕潤地區,可比較降水與逕流之
差,或由維持一塊土地一定土壤濕度所需供應水量而測定之。 ☆見:「蒸發散量」(Evapotranspiration)。 2.上述之一種經驗指數。如桑四維1948年之氣候分類中所示,等於ct**a 所示之十二個
月連續月數值之和,式中t 為逐月平均溫度之℃數,a 及c 乃據全年熱指數所決定之係數。
Potential gradient 位梯度
一般指「位勢」(Potential) 之局部空間變率,譬如重力位梯度,速度位梯度均是。 在大氣電學中,大氣之電位梯度[ 「電場強度」(Electric field strength)] 通稱為「大氣電場」(Atmospheric electric field)。
Potential index of r 折射位指數
(或位折射指數 ; Potential refractive index) 特定之大氣「折射指數」(Index of refraction), 其訂定規則是在「絕熱大氣」(Adiabatic atmosphere) 中時,此指數不隨高度改變。
折射位指數通常以 B 單位示之。 ☆比較: 「修正折射指數」(Modified index of refraction)
Potential temperatur 位溫(位置溫度) M0000
1.乾空氣塊自其原始狀態循絕熱率攜至1000百帕 (任意選定) 之標準氣壓應具有之溫度。在數學上如下式所示: θ=T(1000/P)**R/Cp式中θ為位溫,T 為絕對溫度,p 為氣壓之百帕數,R 為乾空氣
之氣體常數,Cp 為乾空氣之定壓比熱。 ☆見:「相當位溫」(Equivalent potential temperature)。
2.在海洋學中,指水樣如絕熱上升至海面應得之溫度。對海洋之最深點言 (適超過10000 公尺), 絕熱冷卻當不足1.5 ℃。
Potential vorticity 位渦旋度
(有時稱 絕對位渦旋度; AbsoIute potential vorticity) 為「絕對渦旋度」(Absolute vorticity) 與「靜力穩度」(Static stability) 之乘積, 在絕熱流動中具有保守性,可以下式表示:
(η/ θ)*( δθ/ δp) 式中η為一流體塊之絕對渦旋度,θ為位溫,p 為氣壓。對一四圍為各定值等熵面所包
之個別流柱而言,位渦旋度可寫成 η/ Δp, 其中 Δp 為兩等熵面間之氣壓增量。在此形式中,位渦旋度已用於追蹤等熇面圖上流體塊之運動。 ☆見: 「 渦旋度方程」(Vorticity equation)。
☆參閱:Panofsky, H., Introduction to Dynamic Meteorology, 1956, pp. 105-113,161-164 。
Power density 功率密度
單位面積之「功率」 (power) ;通常與「通量密度」(Flux density) 類同。
Power density spectr 功率密度譜
亦稱功率譜Power density spectrum, Power spectrum 普通傅立葉表示其隨機函數中,某一已知頻帶在總二次動差所佔部份之量度。若f(t>為一隨機函數,總罷量∫(-∞→∞)f**2dt 為無限大,則不宜以傅立葉積分表示。若能將之轉
換為有限區間: FT(ω) = (1/2π) ∫(-T →T)f(t)e**(-iωt)dt, 則在合宜之限制條件下,功率密度譜可定義為:
lim(T-> ∞)(π/T)(|FT(ω)|)**2 。 威納 (N.Wiener) 證明,類似隨機函數與普通傅立葉分析功率密度譜為「自相關」(Autocorrelation) 函數之「傅立葉轉換」 (Fourier transform) ,該函數由以下之隨機函數來
表明 lim(T->∞)(1/2T) ∫(-T->T)f(t)f(t+ τ)dt 。 ☆見:「功率譜」(power spectrum)。
Power density spectr 功率密度譜 (功率譜)
普通傅立葉表示其隨機函數中,某一已知頻帶在總二次動差所佔部份之量度。若f(t>為一隨機函數,總罷量∫(-∞→∞)f**2dt 為無限大,則不宜以傅立葉積分表示。若能將之轉換為有限區間:
FT(ω) = (1/2π) ∫(-T →T)f(t)e**(-iωt)dt, 則在合宜之限制條件下,功率密度譜可定義為: lim(T-> ∞)(π/T)(|FT(ω)|)**2 。
威納 (N.Wiener) 證明,類似隨機函數與普通傅立葉分析功率密度譜為「自相關」(Autocorrelation) 函數之「傅立葉轉換」 (Fourier transform) ,該函數由以下之隨機函數來
表明 lim(T->∞)(1/2T) ∫(-T->T)f(t)f(t+ τ)dt 。 ☆見:「功率譜」(power spectrum)。
Power series 冪級數
變數羃數增加之一種無窮級數,其形式為: Σ(n=0->∞) an*x**n ≡ a0 + a1*x + a2*x**2 + ... + anx**n + ...,
其中變數與係數均可取複數值。一羃級數為收斂時 x值之總值稱為該級數收斂之區間。
Power-law profile 幕律風變(式)
「地面邊界層」 (Surface boundary layer) 內風隨高度變化之公式。為「對數速度剖面」(Logarithmic velocity profile) 另一種表示,兩者假定相同,僅混合長度ι隨高度Z 變化形式不同而已。此處
ι = ι1*Z**p, p≠l 故得 (平均u/u*) = q*((u*z)/ ν) , 式中平均u 為平均速度,u* 為摩擦速度,ν為動黏度及 q = [(ν/u*)**(1-p)]*(1/[ ι1*(1-p)],
在中等「雷諾數」(Reynolds numbers) 時,已由經驗證實 p=6/7 (七分之一根剖面seventh-root profile), 但對大雷諾數而言,p 在 6/7 與 1 之間。
值得注意者,若平均u 與 zm 成比例,並假定應力不隨高度變化,則渦流潻度νe 係與 z**(1-m) 成比例。此等關係稱之為「許密德共軛羃數定律」 (Schmidt'sconjugate-power laws)。
☆見: 「 功率譜」(Power spectrum)。
Poynting vector 坡印近向量 M