::: cwb adm 圖書館    氣象名詞查詢 表 相關網站
科技研究連到氣象科技研究 research and development 圖書館回到圖書館 bakc to library 首頁連到氣象之窗 go to Meteorological Window 關鍵詞關鍵詞查詢  key words 英文英文查詢  book name 中文中文查詢 author 分類號分類號查詢 classification
   

    請使用 Edit 項內之 Find in page 搜尋您所想找的期刊   歡迎多加使用      

英文名詞 詳細  目錄
Diabatic process


 英文名詞  中文名詞   分類號
Diabatic process 透熱過程 M0000
一種熱力變化體系,其中有熱量通過此體系之邊界。此一術語暱稱為「非絕熱」(Non-adiabatic) 過程為佳。 ☆見:「絕熱過程」(Adiabatic process)
Diamond-Hinman radio 戴蒙辛門式雷送 M0000
一種可變音頻調幅探空儀(Audio-modulated radiosonde), 係由美國標準局之戴蒙(H.Diamond) 、辛門(W. S. Hinman)、鄧姆(F. W. Dunmore) 、及賴芬(E. G. Lapham)諸氏所發明,並為一般氣象台所採用。探空儀所發射之載波信號被調整為音頻信號,係由濕度與溫
度傳送部份之電阻及固定參考電阻所決定。此種調變信號係在預先設計之氣壓鍵(Baroswitch)按指定之各氣壓高度順序發射。
Diamond-Hinman radio 戴蒙辛門雷送
Dielectric strength 電介質強度 M0000
(阻斷電位;Breckdown potential) 介質在強電場氣響下,尚未達「電阻突降」(Electrical breakdown) 前之最大抗力的一種量度:通常所用單位為每公分之伏特數。
乾空氣,在海平面氣壓下之介質強度,約為每公分30,000伏特。空氣之實際介質強度,由電場電極之幾何形狀、空氣之濕度、及是否有水滴存在其中「馬開效應」(Macky effect)等因素而定。
Differential analysi 疊層分析 M0000
變化圖或垂直變差圖 (如厚度圖Thickness charts) 之天氣分析,係由在二次時間或兩層高度之若干氣象變數之型式作圖解或數值之相減而求得。 在垂直方向從一個面至另一個面之空間疊層分析頗為有用,因其與流體靜力有關:在低
層中之氣壓疊層分析,可表示出此層中之平均等密度線 (Isopycnic lines); 此兩面上之溫度及位溫 (Potential temperature)疊層分析為此層之平均穩定度近似值。兩不同定壓面之等高線疊層分析可表示此層之厚度型或平均虛溫之等溫線型。
Differential ballist 層積彈道風 M0000
在蟲炸彈道學中,自炸目標間所有「層差風」(Differential winds)加權平均所得風之向量。層積彈道風為炸彈瞄準所需計算σ因子 (σ-factor)之基礎。
Differential chart 變差圖 M0000
表示一種氣象上之量,隨時間或空間改變之數量與方向,此種圖包括:「變化圖」(Change chart)、「垂直變差圖」(Vertical differential chart) 。 ☆見:「疊層分析」(Differential analysis) 。
Differential wind 層差風 M0000
在轟炸彈道學中,指在投彈高度之風與較低高度風之向量差。層差風為計算「層積彈道風」(Differential ballistic wind) 時所需。
Diffraction 繞射 M0000
「輻射」(Radiation) 方向被改變,而致進入輻射場中一蔽光或折射物體之幾何蔭氣部分之程序。繞射為光學上的 "邊緣效應" (edge effect) 。 與散射僅為程度上的差異。普通認為繞射現像係由直徑與輻射波長差不多大小,或較大之質點所形成,而散射則係由較小
之質點所形成。 「惠更斯原理」(Huygen's principle)為目前解釋繞射最普通之方法。分析由被照射物邊緣附近射回來之各「惠更斯小浪」(Huygen's wavelets) , 即可顯示可測到之一部份輻射
能必能侵入物體之微影區域,並因「干涉」(Interference)而形成其能量之特殊分佈,即「繞射型」(Diffraction patterns)。光線因繞射而彎曲之量為波長之函數;因此,可生「色散」(Dispersion), 惟色散與折射產生相反之效果。
在氣象光學中,重要之繞射現象包括「華蓋」(Aureole) 、「畢旭光環」(Bishop'sring) 、「華」(Corona)、「反華」(Anticorona), 以及一些較複雜的虹。 繞射原理,亦可用以說明水面波傳播至障礎物遮蔽區之現象。
Diffuse front 擴散鋒 M0000
一種「鋒」(Front), 兩邊之風變與溫度變化之特性不甚明顯。
Diffuse radiation 漫輻射 M0000
輻射能(Radiant energy)通過某一空間之小容積向各不同之方向傳佈;與平行之輻射相反。散漫輻射之理想方式為各向同性輻射 (Isotropic radiation)。漫輻射之實例,如地球大氣中之紅外輻射(Infrared radiation)及光線在厚雲層中被水滴將原來平行之輻射分散,
並反射為無數光束向許多方向前進。漫輻射之放射與吸收之原理遠較平行輻射為複雜。故乃引用「輻射圖」(Radiation charts)以為計算之助。 此種觀念與「完全擴散輻射體」(Perfectly diffuse radiator)之觀念須加區別。
Diffuse reflection 漫射 M0000
1.一種反射程序,其反射之輻射光線係向許多方向發出,與入射角無關;與單向反射(Specular reflection) 相反。 一般而言,某種表面不規則程度較入射之輻射波長為大時即產生漫射。
☆見:「漫射體」(Diffuse reflector) 2.此名稱常應用於太陽輻射被大氣中之塵埃及其他懸浮物所分散之過程。 ☆見:「漫天輻射」(Diffuse sky radiation)
Diffuse reflector 漫射體 M0000
任一種面,其不規則程度較入射之輻射波長為大,致使反射之光線多方射回;與「單向反射體」(Specutar reflector)相反。 紙張即為漫射體之例,至於鏡子或極光滑之金屬板則均為單向反射體。大多數之地面 (
除靜水之外) 對入射之太陽光輻射均為漫射體。
Diffuse sky radiatio 漫天輻射 M0000
(或稱天光,漫天光輻射,天空輻射; skylight, Skylight Diffuse, Sky radiation) 直接之太陽光束被大氣中之分子或懸浮體所散射後到達地面。直接太陽光束因大氣之散射作用而移去之總光量 (幾近入射線之百分之二十五) 約有三分之二最後到地面,此為漫天
輻射。 對於較大太陽天頂距而言,如在高緯度之測站,漫天輻射佔有全球輻射之主要部份,北極測站在冬季近百分之一百。當太陽近天頂時,如僅對天頂部份言,大部份之漫天輻射到達
地面者均為「一次散射」(Primary scattering); 但在近地平之天空部份,則以「多次散射」(Multiple scattering) 為主。 ☆見:「日射受量」(Global radiation)。
Diffusion 擴散 01 M0000
在氣象學中,指空間個區內流體質點之交換 (以及因此造成保守性物質之輸送 ), 該項交換顯見為隨機之運動,其幅度因太小至無法藉「運動方程」(Equation of motion)處理。 其基本假設,即「交換係數」(Exchange coefficient)之假設,為某一方向之特質q 之
淨輸送係與該方向「梯度」(Gradient)成正比。因此擴散效應係藉擴散減低其梯度而使該特質成均勻分佈。在笛卡兒坐標中,控制此程序之方程為:   δq/δt= (δ/ δx)(Kx*δq/δx)+ δ/ δy(Ky* δq/δy)+(δ/ δz)(Kx*δq/δz),
式中Kx, Ky, Kz為坐標軸方向之「擴散係數」(Diffusivities), 如擴散為各向同性亦即與方向無關,則可化為一簡單之擴散係數 k, 並假定為常數。如流體中無平均運動,則全
導數簡化為局部導數。擴散方程成為:   δq/δt=K ▽**2q, 此即所謂「費金方程」(Fickian equation), 式中▽**2 為「拉普拉斯算子」(Laplaci
anoperator), (此方程可為一度,二度或三度空間。) 此等方程被廣泛地應用於數學物理中, 特別是在分子運動上。 氣象上,動量 (黏滯性) 、渦旋度、水汽、熱量傳導及大氣混合物之氣體部份等之擴散
均曾作廣泛之研究。擴散此等特性之大氣運動在多數情形下其幅度均遠大於下例三種幅度,即分子運動,稱為「渦流」(Eddies)之氣塊運動,以及藉類似法延展至「渦動擴散」(Turbulent diffusion) 之擴散方程。雜亂運動之假定可能有問題,因其與牛頓定律所控制之運動
動力學不相符合,故過動擴散之每一種應用需要作觀上之證實。
Diffusion 擴散 02 M0000
一項需要擴散特例為「強迫擴散」(Forced diffusion), 係在擴散場受到一平均加速度時出現之;例如,在電場中之游子連動。擴散程序更可因在擴散進行中,其特性之「源」(
Diffusion velocity 擴散速度 M0000
1.在氣態大氣內,一選定氣體在進行「擴散」(Diffusion) 時之相對平均分子速度,通常將大氣視同氮氣 (N2) 大氣。擴散速度為一分子現象,隨氣體之濃度,壓力及溫度梯度而變。
☆參考:Lettau, H., in Compendium of Meteorology, 1951, pp. 320-321. 2.「渦動」(Turbulence)擴散過程進行之速度或速率,顯示個別「渦流」(Eddies)運動。
Diffusivity (Coeffic 擴散係數 M0000
特性擴散率的一種度量,在擴散方程中以K 示之, δq/δt=k ▽**2q,
式中q 為被擴散之特性量,▽**2 為拉普拉斯算子。擴係數之因次為長度乘以速度,其值隨被擴散之特性量而異,對某一特量而言,可視為常,或為溫度、空間等之函數,視上下文的說法而定。在在討論分子擴散時,以分子之「平均自由路徑 (Mean free path) 為長度
因次。同理,在討論渦流擴散時,氣度因次應為「混合長度」(Mixing length) , 此時之係數為渦流擴散係數,較分子擴散係數通常大好幾量級。 ☆見:「傳導係數」(Conductivity), 「動黏度」(Kinematic viscosity), 「交換係
數」(Exchange coefficients),「輻射擴散係數」(Radiative diffusivity) 。
Difluence 分流 M0000
毗連的氣流沿一條與某點氣流成垂直方向軸線上之輻散率;與「合流」(Confluence)相反。分流可依下式測定 δVn/ δn 或V δφ/ δn,
其中V 為風速,n 係由風向量之方向順時鐘 90 度方向之軸,Vn為n 方向風之分速,φ為由參考方向作順時鐘方向測得風向之度數。
Dimensional analysis 因次分析 M0000
一種物理體系之分析方法,此種分析僅依據物理變數之因次而決定。此種分析技術,對安排實驗計劃以致經濟而顯著的對測定量的選擇方面,特別有效。因次分析與「檢查分析」(Inspection analysis) 間有密切之關係。
☆參考:Birkhoff, G., Hydrodynamics, A Study in Logic, Fact and Similitude,1950,ch. III. Bridgman, P. W., Dimensional Analysis, rev. ed. 1948, 113 pp 。 Langhaar,H. L., Dimensional Analysis and Theory of Models, 1951, 166 pp 。
Dines anemometer 達因風速計 M0000
一種壓管風速計(Pressure-tube anemometer), 係以發明者而得名。其壓力口位於風向器之向風端,以便保持與風相對。其吸力口裝置於與轉軸成同心之圓筒,接近於支承風向氣之軸承處,可產生與風向無關之吸力。在吸力口與壓力口間之氣壓差與風速之平方成比例
, 並用一種特別設計之浮筒壓力表以直線之風速比例尺測定之。
Dines float barograp 達因浮標氣壓儀 M
Dines radiometer 達因輻射計
Dipole 偶極(子) M0000
一體系中包括二相等但符號相反,隔開有限距離額電荷或磁荷。此名稱常用在分子上,因分子中正負兩種電荷常是分開的,此使分子具有一種電矩(electric moment)[「偶極矩」(dipole moment)]。
Dipole 雙極天線 M0000
與「偶極天線」(Dipole antenna)一詞相同。
Dipole moment 偶極矩 M0000
在一「偶極子」(Dipole)中,兩「電荷」(Charges) 之強度與其距離的乘積。 水汽分子為大氣各氣體中唯一具有永久性偶極矩者,所以大氣做為「電磁輻射」(Eletcromagnetic radiation) 傳道體時之許多特性,隨濕度而變。
Dirac delta function 狄拉克δ函數 M
Direct cell 直接環流圈 M0000
在一垂直面上之封閉熱環流,其中位溫較高處產生上升運動,較低處產生下降運動。 此一環流圈將熱能轉變為位能,然後再變為動能。此種環流圈在大氣中,尤其在副熱及赤道環流中之重要性,在一般環流之理論中多有討論,有人認為熱帶氣旋(Tropical cyclon
e)亦為一主要之直接環流圈。 ☆見:「間接環流圈」(Indirect cell)
Direct solar radiati 直接太陽輻射 M0000
在「輻射測定術」(Actinometry) 中,指儀器直接由太陽接收來良「輻射能」(radiant energy), 以別於「漫輻射」(Diffuse sky radiation) 、「有效地面輻射」(Effective terrestrial radiation) 、或來自任意其他輻射源之輻射。
直接太陽輻射係由「日射強度計」(Pyrheliometer) 測定。 ☆見:「日射受量」(Global radiation)。
Direct solar radiati 直接太陽輻射    M1015
  係指太陽輻射能中,近紫外線(約0.3∼0.4 m)至近紅外線之一部分(約3∼4 m)波長範圍, 當太陽視面及其周圍無雲,其直射光投射於垂直太陽光線之面之直達光及散射光叫做直達輻射。表示直達輻射量之時刻,係採用地方標準太陽時,使用單位為卡/分.平方公分(cal
/cmmin), 求至小數兩位(1/100)(參見全天空輻射)
Direct tide 直接潮 M0000
海洋或大氣中一種界力之太陽潮或太陰潮,係與吸引天體之視運動在同一相位,因此當直接在造潮之天體下或其位於地球反面時有當地之最高潮。引力潮發生在太陽或月亮視運動之反位置者稱為「逆潮」(Reversed tide) 。
☆見:「起潮力」(Tide-producing force)。
Direct-vision nephos 直視測雲器 M0000
一種測雲器(Nephoscope), 觀測者係通過儀器直接觀測雲之行動。此種儀器有若干直角之框格支持於一直柱上,並可在其垂直軸上自由旋轉,觀測員轉動框格使其主軸與雲之視動平行。
☆見:「篦狀測雲器」(Comb nephoscope),「格狀測雲器」(Gird nephoscope)
Direction and speed 颱風移動方向及速率 M2030
movement 在颱風警報中報出過去 (大多指六小時或十二小時) 颱風中心之移動方向 (度數或方位) 及移動速率 (大多為每時/ 公里),並推斷未來可能之移動方向及速率。
Dirichlet boundary 狄氏邊界條件 M
Discontinuity 不連續性 M0000
在一線或一面上,變數之突然變動或跳動。 當一未經微分之量為不連續時,稱為「零次」(Zero order)不連續,當該量之一次導數不連續時則稱為一次不連續,依此類推。
☆見:「分界面」(Interface) , 「鋒」(Front), 「不連續面」(Surface of discontinuity)。
Discrete spectrum 離散波譜 M0000
在「波譜」(Spectrum)中各部份波長 (及波數與頻率) 係由不連續離散數值 (有限或無限多) 所構成,而非連續數值。 僅在函數為週期性或假定其為週期性時,或者該函數僅以取樣值代表其全部值時,該函
數之「傳立葉分析」(Fourier analysis)方產生分立波譜。「傅立葉級數」(Fourier series)可用於此種分析。 ☆見:「連續波譜」(Continuous spectrum) 。
Dishpan experiments 皿盆試驗 M0000
一種模式試驗,係以流體在一平底之旋轉皿盆中加以不同之熱而實施。 在此試驗中,利用無因次參數,諸如「羅士培數」(Rossby number) 和「泰勤數」(Tayor)number 等建立其與大氣之相似性,使產生「大環流」(General circulation) 之許多重
要特微及較小規模之大氣運動。 ☆見:「羅士培型」(Rossby regime) 。 ☆參考:Fultz, D., in Compendium of Meteorology, 1951, pp., 1235-1248 。
Dispersion 分散率        M0000
任何折射面或不連續面「折射率」(Index of refraction) , 隨波長改變之變化率。 對大部份透明介質而言,分散率隨波長減小而增大,大致與波長三次方之倒數成比例。一般二言,較大折射率之分散率亦大;同時,分離率與密度之間亦有某種程度的相關,但此
種相關尚有顯著例外。在「吸收線」(Absorption line) 與「吸收帶」(Absorption bands)近分散率視波長而定之情況,發生不規則現象[ 稱為「異常分散」(Anomalous dispersion)] 。
Dispersion 色散 (波散) M0000
輻射波分散為其組成波「波長」(Wavelengsh)之過程。波散可由「繞射」(Diffraction) 、 「折射」(Refraction)、「散射」(Scattering)等光學過程而發生,並隨波長而變。 「惠更斯原理」(Huygen's principle)係以輻射場中各種波長之小波 (wavelets) 不斷
成及傳播,來說明波散現象。折射性波散,亦可解釋為:當波通過折射面時,因波長不同而產生速度差異所致。氣光像中所顯示之各種色彩,均係因波散所致。在折射時,波長較長者彎曲較小,故「暈」(Halo)之紅色部份在暈狐之內側。繞射及散射情形正相反,故天空呈藍
色,「華」(Corona)之紅光在狐之外側。「綠閃光」(Green flash) 係由大氣折射而生之波散中,最為明顯的一種。 此一原理亦可引用於流會中之波傳播問題,其擾動之傳播速度亦隨波長而變。凡可分為
二個或以上調和波列之擾動波均可產生波散,分散後之各分波,均依其本少之群速度(group-velocity)傳播,假若此群速度不為零。在氣象學上,由於能量就某一含義而言亦以群速度遞,故波散亦甚重要。天氣現象上游發展天氣現象如在下游加強,即為大氣中之水平能量波
散所致。 「聲波」 (Sound waves) 及拉格朗奇「重力波」(Gravity wave) 為少數氣象上感興趣但又不生波散之波。
☆參考:Yeh, T. C., "On Energy Dispersion in Atmosphere" J. Meteor., 6, 1949,pp. 1-16 。 Jefreys, H. and B. S., Methods of Mathematical Physics, 3d ed., 1956
, ch;.17。
Dispersive medium 波散介質 M0000
波動之介質,調和波個組成波在該介質中之波速均為波長之函數。 ☆見:「色散」(Dispersion)。
Dissipation 消散 01 M0000
在熱力學中,「動能」(Kinetic energy)因對抗「黏滯應力」(Viscous streeses)作工使「動能」(Kinetic energy)轉變為赤之現象。有時亦稱每單位容積之上述轉變率為消散。 如應用黏性流之「那微-史托克方程」(Navier-Stokes equations) , 則每單位容積之
黏滯應力 (或摩擦力) 消散率之雷萊 (Rayleigh) 算式為 (2/3) μ[ δv/δy-δw/δx)**2+ (δw/δz+δi/δx)**2+ (δu/δx-δv/δx)**2] +[( δw/δy+δv/δz)**2+ (δu/δx+δw/δx)**2+ (δv/δx+δu/δy)**2],
式中μ為「動黏度」 (Dynamic viscosity)。此那微-史扞克方程滿足「熱力學第二定律」(Second law of thermo-dynamic)之基本要求,即其消散率為正且為不可逆(irreversi
ble)過程。 在大氣中,消散可假定係由「渦動」(Turbulence)而起,主要係因下列各項:   k ρ (δ**2u/ δz**2)+ (δ**2v/ δz**2),
其中k 為「渦流黏度」(Eddy viscosity), ρ為密度。據計截面積為一平方公尺之空氣柱,上式之平均值約為5 瓦特 (Watts), 主要係因「行星界層」(Planetary boundarylayer
) 內之空氣所引起。 在此,亦如其他地方一般,以分子的比擬引用於大氣渦流時必須多加小心。 ☆亦見:「應力張量」(Stress tensor), 「能量方程」(Energy equation), 「交互
作用」(Interaction) 。
Dissipation 消散 02 M0000
☆參考:Brunt, D., Physical and Dynamical Meteorology, 1941, pp. 285-286。
Dissipation constant 消散常數       M0000
在大氣電學中,對一帶電體間周圍大氣損失電量率的一種度量。如一物體在時間t 時帶電量為 q, 根據可隆 (Coulomb)之定律知 dq/dt=-kq,
式中k 即為該物體之消散常數,其單位為時間倒數。k 不但隨物體之幾何形狀而變,同時亦隨周圍空氣之密度、濕度、及其與該物體之相對運動而變。
Dissipation constant 消散常數       M0000
在氣電學中,對一帶電體間周圍大氣損失電量率的一種度量。如一物體在時間t 時帶電量為 q, 根據可隆 (Coulomb)之定律知 dq/dt=-kq,
式中k 即為該物體之消散常數,其單位為時間倒數。k 不但隨物體之幾何形狀而變,同時亦隨周圍空氣之密度、濕度、及其與該物體之相對運動而變。
Dissipation trail(或 消散尾 M0000
當飛機在一層薄雲中飛行時,其後方留下之一條晴朗裂縫;與凝結尾(Condensation trail)相反。由飛機之排氣管所放出燃料之燃燒熱,在某情況下能使已存在之雲 (如不太濃) 汽化,產生消散尾。液態水含量較少及溫度較高之雲層易於形成消散尾,但此種現象比較少
見。
Distribution 分配或分佈 M0000
指時間或空間之安排;或在各種等級或「組距」(Class intervals) 尤其是某種變數值範圍內之分配。 ☆見:「機率分配」(Probabilty distribution), 「頻率分配」(Frequency distrib
ution)。
Distribution functio 分配函數 M0000
(機率分配函數;Probability distribution function) 產生「機率」(Probability) 之一函數F(x), 即所敘述之「隨機變數」(Random-variable) , 將可來假定其數值小於或等於任何隨意數 x。依據定義,對低於隨機變數最小容許值
之所有 x值;其分配函數為零,而對等於或大於隨機變數最大許值之所有 x值,其分配函數等於一。此外,當x1>x2 時,則F(x2)>=F(x1)。 有時候,為明瞭起見,分配函數被稱為「累積分配函數」(Cumulative distribulation
function)。 ☆比較:「機率密度函數」(Probability density function)。
Disturbance 擾動 M0000
通常指一種穩定狀態之破壞。 在氣象學上,此名詞有若干較廣泛之應用:(a) 用指任一低氣壓(Low) 或氣旋,但通常指範圍與影響較小之一種;(b) 用指某一地區,其天氣、風、氣壓等顯示有氣旋型環流發展
之跡象; (c)用以指隨同天氣之紛擾情況 (如雲量及降水量) 而發生之氣流或氣壓之任何偏差;及(d) 用以指在大氣之基本環流(Primary circulation) 中任一個別之環流系統。 ☆見:「波狀擾動」(Wave disturbance), 「不穩定度」(Instability)
☆比較:「動盪」(Perturbation)
Diurnal variation 日變 M0000
在地磁研究中,指地球磁場之日變化,包括太陽與月亮之週期。此種磁場變化起源於「游離層」(Ionosphere)內空氣之水平向移動。 ☆見:「大氣潮」(Atmospheric tide)、「地球磁潮說」(Dynamo theory) 。
Divergence 輻散 M0000
一向量場之擴展或延伸,亦為該場之準確度量。在數學研討中,輻散係包含輻合,即輻合為負輻散。 在一容積內,F 場之平均輻散等於F 向量通過圍繞於此容積表面之淨向量。其輻散不因
坐標之轉換而變,並可以寫成: div F 或 ▽•F 式中▽為梯度運算因子,在笛卡兒垂直坐標中,如F 有Fx, Fy, Fz三分力,則其輻散
為: (δFx/ δx) + (δFy/ δy) + (δFz/ δz) 在其他坐標系統中之展開式,可以在任一向量分析書本中見之。
在流體力學中,如向量場無特別之規定,其輻散通常指速度場之輻散。 在氣象學中,因以水平運動為要,故輻散通常指速度場之二因次水平輻散: (δu/δx) + (δv/δy)
式中u 與v 各為速度在x 與y 方向之分速。此輻散可以下列任一符號表示之: divH V, ▽H. V , div2 V, ▽2 V, divP V, ▽p V, 其中最後二量為定壓面之導數。
氣學上,運動之水平輻散大小在動力上頗為重要:地轉風之輻散為每秒10(-6 次) 之級次;移動氣旋系統之風場為每秒10(-5 次) 之級次;較小規模之運動 (為重力波、鋒波、積雲對流等) 具有較大一級次或二級次之特徵輻散。
Divergence 輻散 01 M0000
一向量場之擴展或延伸,亦為該場之準確度量。在數學研討中,輻散係包含輻合,即輻合為負輻散。 在一容積內,F 場之平均輻散等於F 向量通過圍繞於此容積表面之淨向量。其輻散不因
坐標之轉換而變,並可以寫成: div F 或 ▽•F 式中▽為梯度運算因子,在笛卡兒垂直坐標中,如F 有Fx,Fy,Fz三分力,則其輻散為: (δFx/ δx) + (δFy/ δy) + (δFz/ δz)
在其他坐標系統中之展開式,可以在任一向量分析書本中見之。 在流體力學中,如向量場無特別之規定,其輻散通常指速度場之輻散。
在氣象學中,因以水平運動為要,故輻散通常指速度場之二因次水平輻散: (δu/δx) + (δv/δy)
式中u 與v 各為速度在x 與y 方向之分速。此輻散可以下列任一符號表示之: divH V, ▽H. V , div2 V, ▽2 V, divP V, ▽p V, 其中最後二量為定壓面之導數。
氣學上,運動之水平輻散大小在動力上頗為重要:地轉風之輻散為每秒10(-6 次) 之級次;移動氣旋系統之風場為每秒10(-5 次) 之級次;較小規模之運動 (為重力波、鋒波、積
Divergence 輻散 02 M0000
雲對流等) 具有較大一級次或二級次之特徵輻散。
Divergence equation 輻散方程 M0000
表示一氣塊在水平方向「輻散」(Divergence)變率之方程。此與「渦旋度方程」(Vorticity equation)相類似。在無摩擦之流體中,此方程為 d/dt (▽H ˙V)=- (▽H ˙V)**2+2J(u,v)-▽w ˙ (δV/δP)- βu+f ζ- ▽φ,
式中▽H ˙V 為水平輻散,J(u, v) 為雅谷比式 (Jacobian), w為氣壓之改變率,β為羅士培(Rossby)參數,ζ為垂直渦旋度,而φ為重力位。所有水平之微分均在等壓面上實施
。此輻散方程係由向量「運動方程」(Equation of motion)中輻散項所導出。 當輻散中兩項被略去時,此方程即變成「平衡方程」(Balance equation)。
Divergence line 輻散線 M0000
亦稱輻散漸近線(Asymptote of divergence) 任何一條水平線,沿此線上有水平輻散氣流存在者。
Divergence line (Asy 輻散線 (輻散漸近線) M0000
任何一條水平線,沿此線上有水平輻散氣流存在者。
Divergence theorem ( 輻散定理 (高斯定理) M0000
說明當V 及其導數為連續,且就全部之v 及 s為單值時一向量 (例如速度V)之「輻散」(Divergence)對一容積v 之體積分等於V 之法線分量對該容積之面s 之「面積分」(Surface integral), 常稱為通過封閉表面之「輸出」,可寫作
∫∫∫v ▽˙Vdv=∮∮sV˙ds, 式中n 為垂直於面積單元ds之單位向量,符號∮∮指對一封閉表面所作之積分。此定理
對二度空間流體言,有時稱為平面上之「格林定理」(Green's theorem) , 如對上述三度空間而言,則稱為空間之「格林定理」(Gareen's theorem); ☆見「格林定理」(Green'stheorem)。輻散定理在處理氣象上「運動方程」時被廣泛地
加以應用。